காந்த தூண்டல் ஃப்ளக்ஸ் வரையறை என்றால் என்ன. காந்தப்புல ஃப்ளக்ஸ்

எந்த மேற்பரப்பிலும் காந்த தூண்டல் திசையன் B இன் ஓட்டம். காந்தப் பாய்வுஒரு சிறிய பகுதி dS மூலம், திசையன் B மாறாமல் உள்ளது, dФ = ВndS க்கு சமம், Bn என்பது திசையன் dS பகுதிக்கு இயல்பான திட்டமாகும். காந்தப் பாய்வு எஃப் இறுதிப் போட்டியின் மூலம்... ... பெரிய கலைக்களஞ்சிய அகராதி

காந்த ஃப்ளக்ஸ்- (காந்த தூண்டல் ஃப்ளக்ஸ்), காந்த திசையன் ஃப்ளக்ஸ் எஃப். தூண்டல் B மூலம் k.l. மேற்பரப்பு. M. p dФ ஒரு சிறிய பகுதியின் மூலம் dS, அதன் வரம்புகளுக்குள் திசையன் B மாறாமல் கருதப்படுகிறது, பகுதி அளவு மற்றும் திசையன் ப்ராஜெக்ஷன் Bn மூலம் வெளிப்படுத்தப்படுகிறது ... இயற்பியல் கலைக்களஞ்சியம்

காந்தப் பாய்வு- காந்தத் தூண்டலின் பாய்ச்சலுக்குச் சமமான அளவிடல் அளவு. [GOST R 52002 2003] காந்தப் பாய்வு காந்தப்புலத்திற்கு செங்குத்தாக ஒரு மேற்பரப்பு வழியாக காந்த தூண்டலின் பாய்ச்சல், பகுதியால் கொடுக்கப்பட்ட புள்ளியில் காந்த தூண்டலின் தயாரிப்பு என வரையறுக்கப்படுகிறது... ... தொழில்நுட்ப மொழிபெயர்ப்பாளர் வழிகாட்டி

காந்த ஃப்ளக்ஸ்- (சின்னம் F), காந்தப்புலத்தின் வலிமை மற்றும் அளவின் அளவீடு. அதே காந்தப்புலத்திற்கு செங்கோணத்தில் பகுதி A வழியாக பாய்வது Ф = mHA ஆகும், இங்கு m என்பது நடுத்தரத்தின் காந்த ஊடுருவல் மற்றும் H என்பது தீவிரம் காந்தப்புலம். காந்தப் பாய்வு அடர்த்தி என்பது ஃப்ளக்ஸ் ஆகும்... ... அறிவியல் மற்றும் தொழில்நுட்ப கலைக்களஞ்சிய அகராதி

காந்த ஃப்ளக்ஸ்- காந்த தூண்டல் திசையன் ஃப்ளக்ஸ் Ф (பார்க்க (5)) B ஒரு சீரான காந்தப்புலத்தில் திசையன் B க்கு சாதாரண மேற்பரப்பு S வழியாக. காந்தப் பாய்வின் SI அலகு (செ.மீ.) ... பெரிய பாலிடெக்னிக் என்சைக்ளோபீடியா

காந்த ஃப்ளக்ஸ்- கொடுக்கப்பட்ட மேற்பரப்பில் காந்த விளைவை வகைப்படுத்தும் மதிப்பு. காந்தப்புலம் கொடுக்கப்பட்ட மேற்பரப்பின் வழியாக செல்லும் சக்தியின் காந்தக் கோடுகளின் எண்ணிக்கையால் அளவிடப்படுகிறது. தொழில்நுட்ப ரயில்வே அகராதி. எம்.: மாநில போக்குவரத்து ... ... தொழில்நுட்ப ரயில்வே அகராதி

காந்தப் பாய்வு- காந்தத் தூண்டலின் பாய்ச்சலுக்குச் சமமான அளவு அளவு... ஆதாரம்: மின் பொறியியல். அடிப்படைக் கருத்துகளின் விதிமுறைகள் மற்றும் வரையறைகள். GOST R 52002 2003 (01/09/2003 N 3 கலை தேதியிட்ட ரஷ்ய கூட்டமைப்பின் மாநிலத் தரத்தின் தீர்மானத்தால் அங்கீகரிக்கப்பட்டது.) ... அதிகாரப்பூர்வ சொல்

காந்தப் பாய்வு- எந்த மேற்பரப்பிலும் காந்த தூண்டல் திசையன் B இன் ஃப்ளக்ஸ். ஒரு சிறிய பகுதி dS மூலம் காந்தப் பாய்வு, இதில் திசையன் B மாறாமல் உள்ளது, dФ = BndS க்கு சமம், Bn என்பது திசையன் dS பகுதிக்கு இயல்பான திட்டமாகும். இறுதிப் போட்டியின் மூலம் காந்தப் பாய்வு எஃப்... ... கலைக்களஞ்சிய அகராதி

காந்தப் பாய்வு- , காந்த தூண்டலின் ஃப்ளக்ஸ் என்பது காந்த தூண்டல் திசையன் எந்த மேற்பரப்பிலும் பாய்கிறது. ஒரு மூடிய மேற்பரப்புக்கு, மொத்த காந்தப் பாய்வு பூஜ்ஜியமாகும், இது காந்தப்புலத்தின் சோலனாய்டல் தன்மையை பிரதிபலிக்கிறது, அதாவது இயற்கையில் இல்லாதது... உலோகவியல் கலைக்களஞ்சிய அகராதி

காந்தப் பாய்வு- 12. காந்தப் பாய்வு காந்த தூண்டல் பாய்வு ஆதாரம்: GOST 19880 74: மின் பொறியியல். அடிப்படை கருத்துக்கள். விதிமுறைகள் மற்றும் வரையறைகள் அசல் ஆவணம் 12 காந்தத்தில் ... நெறிமுறை மற்றும் தொழில்நுட்ப ஆவணங்களின் விதிமுறைகளின் அகராதி-குறிப்பு புத்தகம்

புத்தகங்கள்

, Mitkevich V.F.. இந்த புத்தகத்தில் எப்பொழுதும் உரிய கவனம் செலுத்தப்படாத நிறைய உள்ளது பற்றி பேசுகிறோம்காந்தப் பாய்ச்சலைப் பற்றி, இன்னும் போதுமான அளவு தெளிவாகக் கூறப்படவில்லை அல்லது இல்லை... 2252 UAHக்கு வாங்கவும் (உக்ரைன் மட்டும்)
காந்தப் பாய்வு மற்றும் அதன் மாற்றம், Mitkevich V.F.. இந்த புத்தகம் உங்கள் ஆர்டருக்கு ஏற்ப பிரிண்ட்-ஆன்-டிமாண்ட் தொழில்நுட்பத்தைப் பயன்படுத்தி தயாரிக்கப்படும்.

இந்த புத்தகத்தில் எப்போதும் கவனம் செலுத்தப்படாத பல விஷயங்கள் உள்ளன ...

பின்னர் காந்தப்புல தூண்டல் கோடுகள் இந்த சுற்று வழியாக செல்லும். ஒரு காந்த தூண்டல் கோடு என்பது இந்த கோட்டின் ஒவ்வொரு புள்ளியிலும் உள்ள காந்த தூண்டல் ஆகும். அதாவது, காந்த தூண்டல் கோடுகள் இந்த கோடுகளால் வரையறுக்கப்பட்ட மற்றும் விவரிக்கப்பட்ட இடைவெளி வழியாக தூண்டல் திசையன் ஓட்டம் என்று நாம் கூறலாம். சுருக்கமாக, காந்தப் பாய்வு என்று கூறலாம். INபொதுவான அவுட்லைன்

"காந்தப் பாய்வு" என்ற கருத்து ஒன்பதாம் வகுப்பில் அறிமுகப்படுத்தப்பட்டது. சூத்திரங்கள் போன்றவற்றின் வழித்தோன்றலுடன் கூடிய விரிவான கருத்தாய்வு உயர்நிலைப் பள்ளி இயற்பியல் பாடத்தைக் குறிக்கிறது. எனவே, காந்தப் பாய்வு என்பது விண்வெளியின் எந்தப் பகுதியிலும் ஒரு குறிப்பிட்ட அளவு காந்தப்புல தூண்டல் ஆகும்.

காந்தப் பாய்வின் திசை மற்றும் அளவு

காந்தப் பாய்வுக்கு ஒரு திசை மற்றும் அளவு மதிப்பு உள்ளது. எங்கள் விஷயத்தில், மின்னோட்டத்துடன் ஒரு சுற்று, இந்த சுற்று ஒரு குறிப்பிட்ட காந்தப் பாய்வு மூலம் ஊடுருவுகிறது என்று கூறுகிறோம். பெரிய சுற்று, அதிக காந்தப் பாய்வு அதன் வழியாக செல்லும் என்பது தெளிவாகிறது.

அதாவது, காந்தப் பாய்வு அது கடந்து செல்லும் இடத்தைப் பொறுத்தது. ஒரு நிலையான காந்தப்புலத்தால் ஊடுருவி ஒரு குறிப்பிட்ட அளவிலான நிலையான சட்டகம் இருந்தால், இந்த சட்டத்தின் வழியாக செல்லும் காந்தப் பாய்வு நிலையானதாக இருக்கும்.

காந்தப்புலத்தின் வலிமையை நாம் அதிகரித்தால், அதற்கேற்ப காந்த தூண்டல் அதிகரிக்கும். காந்தப் பாய்வின் அளவும் அதிகரிக்கும், மேலும் தூண்டலின் அதிகரித்த விகிதத்தில். அதாவது, காந்தப் பாய்வு காந்தப்புலத் தூண்டலின் அளவு மற்றும் ஊடுருவிய மேற்பரப்பின் பகுதியைப் பொறுத்தது.

எங்கள் சட்டகம் காந்தப் பாய்ச்சலுக்கு செங்குத்தாக அமைந்திருக்கும் போது விருப்பத்தை கருத்தில் கொள்வோம். இந்த சட்டத்தால் வரையறுக்கப்பட்ட பகுதி அதன் வழியாக செல்லும் காந்தப் பாய்வு தொடர்பாக அதிகபட்சமாக இருக்கும். இதன் விளைவாக, கொடுக்கப்பட்ட காந்தப்புல தூண்டல் மதிப்புக்கு ஃப்ளக்ஸ் மதிப்பு அதிகபட்சமாக இருக்கும்.

காந்தப் பாய்வின் திசையுடன் தொடர்புடைய சட்டத்தை நாம் சுழற்றத் தொடங்கினால், காந்தப் பாய்வு கடக்கக்கூடிய பகுதி குறையும், எனவே, இந்த சட்டத்தின் வழியாக காந்தப் பாய்வின் அளவு குறையும். மேலும், சட்டமானது காந்தத் தூண்டலின் கோடுகளுக்கு இணையாக மாறும்போது அது பூஜ்ஜியமாகக் குறையும்.

காந்தப் பாய்வு சட்டத்தை கடந்ததாகத் தோன்றும், அது ஊடுருவாது. இந்த வழக்கில், மின்னோட்டத்தை சுமக்கும் சட்டத்தில் காந்தப்புலத்தின் விளைவு பூஜ்ஜியமாக இருக்கும். இவ்வாறு நாம் பின்வரும் சார்புநிலையைப் பெறலாம்:

காந்த தூண்டல் திசையன் B இன் தொகுதி மாறும்போது, சுற்று S இன் பரப்பளவு மாறும்போது, சுற்று சுழலும் போது, அதாவது, காந்தப்புல தூண்டல் கோடுகளுக்கு அதன் நோக்குநிலை மாறும்போது, சுற்றின் பகுதியை ஊடுருவிச் செல்லும் காந்தப் பாய்வு மாறும். மாற்றங்கள்.

காந்த தூண்டல் - புலத்தில் கொடுக்கப்பட்ட புள்ளியில் காந்தப் பாய்வு அடர்த்தி ஆகும். காந்த தூண்டலின் அலகு டெஸ்லா ஆகும்(1 T = 1 Wb/m2).

முன்பு பெறப்பட்ட வெளிப்பாடு (1) க்கு திரும்பினால், நாம் அளவை தீர்மானிக்க முடியும் காந்தப்புலம் முழுவதுமாக மறைந்துவிடும் போது இந்த மேற்பரப்பின் எல்லையுடன் ஒரு கடத்தி வழியாக பாயும் மின்சுற்றின் அளவு மற்றும் இந்த மின்சுற்றின் எதிர்ப்பின் விளைவாக ஒரு குறிப்பிட்ட மேற்பரப்பு வழியாக காந்தப் பாய்வு ஏற்படுகிறது.

ஒரு சோதனை சுருள் (மோதிரம்) மூலம் மேலே விவரிக்கப்பட்ட சோதனைகளில், அது காந்தப்புலத்தின் அனைத்து வெளிப்பாடுகளும் மறைந்துவிடும் அளவுக்கு தூரத்திற்கு நகர்ந்தது. ஆனால் நீங்கள் இந்த சுருளை புலத்திற்குள் நகர்த்தலாம், அதே நேரத்தில் அவைகளும் அதில் நகரும் மின்சார கட்டணம். வெளிப்பாட்டின் அதிகரிப்புகளுக்கு செல்லலாம் (1)

Ф + Δ Ф = ஆர்(கே - Δ கே) => Δ Ф = - rΔq => Δ கே= -Δ Ф/ ஆர்

எங்கே Δ Ф மற்றும் Δ கே- ஓட்டம் மற்றும் கட்டணங்களின் எண்ணிக்கை அதிகரிப்பு. வெவ்வேறு அறிகுறிகள்ஒரு திருப்பத்தை அகற்றுவதற்கான சோதனைகளில் நேர்மறை கட்டணம் புலம் காணாமல் போனதற்கு ஒத்திருப்பதன் மூலம் அதிகரிப்புகள் விளக்கப்படுகின்றன, அதாவது. காந்தப் பாய்வு எதிர்மறை அதிகரிப்பு.

ஒரு சோதனைத் திருப்பத்தைப் பயன்படுத்தி, ஒரு காந்தம் அல்லது சுருளைச் சுற்றியுள்ள முழு இடத்தையும் மின்னோட்டத்துடன் ஆராய்ந்து கோடுகளை உருவாக்கலாம், ஒவ்வொரு புள்ளியிலும் காந்த தூண்டல் திசையன் திசையுடன் தொடர்புடைய தொடுகோடுகளின் திசை பி(படம் 3)

இந்த கோடுகள் காந்த தூண்டல் திசையன் கோடுகள் அல்லது காந்த கோடுகள் .

காந்தப்புலத்தின் இடத்தை காந்தக் கோடுகளால் உருவாகும் குழாய் மேற்பரப்புகளால் மனரீதியாகப் பிரிக்கலாம், மேலும் அத்தகைய ஒவ்வொரு மேற்பரப்பிலும் (குழாய்) உள்ள காந்தப் பாய்வு எண்ணியல் ரீதியாக இருக்கும் வகையில் மேற்பரப்புகளைத் தேர்ந்தெடுக்கலாம். ஒன்றுக்கு சமம்இந்த குழாய்களின் மையக் கோடுகளை வரைபடமாக சித்தரிக்கவும். இத்தகைய குழாய்கள் ஒற்றை என்று அழைக்கப்படுகின்றன, அவற்றின் அச்சுகளின் கோடுகள் அழைக்கப்படுகின்றன ஒற்றை காந்த கோடுகள் . ஒற்றைக் கோடுகளைப் பயன்படுத்தி சித்தரிக்கப்பட்ட ஒரு காந்தப்புலத்தின் படம் அதன் தரத்தை மட்டுமல்ல, அளவு யோசனையையும் தருகிறது, ஏனெனில் இந்த வழக்கில், காந்த தூண்டல் திசையன் அளவு, திசையனுக்கு இயல்பான ஒரு அலகு மேற்பரப்பு வழியாக செல்லும் கோடுகளின் எண்ணிக்கைக்கு சமமாக மாறும் பி, ஏ எந்த மேற்பரப்பிலும் செல்லும் கோடுகளின் எண்ணிக்கை காந்தப் பாய்வின் மதிப்புக்கு சமம் .

காந்தக் கோடுகள் தொடர்ச்சியானவைமேலும் இந்தக் கொள்கையை கணித ரீதியாக இவ்வாறு குறிப்பிடலாம்

அந்த. எந்த மூடிய மேற்பரப்பையும் கடந்து செல்லும் காந்தப் பாய்வு பூஜ்ஜியமாகும் .

வெளிப்பாடு (4) மேற்பரப்பிற்கு செல்லுபடியாகும் கள்எந்த வடிவம். ஒரு உருளை சுருளின் (படம் 4) திருப்பங்களால் உருவாகும் மேற்பரப்பு வழியாக காந்தப் பாய்ச்சலைக் கருத்தில் கொண்டால், அது தனிப்பட்ட திருப்பங்களால் உருவாக்கப்பட்ட மேற்பரப்புகளாகப் பிரிக்கப்படலாம், அதாவது. கள்=கள் 1 +கள் 2 +...+கள் 8. மேலும், பொதுவான வழக்கில், வெவ்வேறு காந்தப் பாய்வுகள் வெவ்வேறு திருப்பங்களின் பரப்புகளில் கடந்து செல்லும். எனவே படத்தில். 4, எட்டு ஒற்றை திருப்பங்கள் சுருளின் மைய திருப்பங்களின் மேற்பரப்புகள் வழியாக செல்கின்றன. காந்த கோடுகள், மற்றும் வெளிப்புற திருப்பங்களின் பரப்புகளில் நான்கு மட்டுமே உள்ளன.

அனைத்து திருப்பங்களின் மேற்பரப்பிலும் கடந்து செல்லும் மொத்த காந்தப் பாய்ச்சலைத் தீர்மானிக்க, தனிப்பட்ட திருப்பங்களின் மேற்பரப்புகள் வழியாகச் செல்லும் ஃப்ளக்ஸ்களைச் சேர்க்க வேண்டும், அல்லது வேறுவிதமாகக் கூறினால், தனிப்பட்ட திருப்பங்களுடன் இணைக்க வேண்டும். எடுத்துக்காட்டாக, படத்தில் உள்ள சுருளின் நான்கு மேல் திருப்பங்களுடன் ஒன்றோடொன்று இணைந்திருக்கும் காந்தப் பாய்வுகள். 4 சமமாக இருக்கும்: Ф 1 =4; Ф 2 =4; Ф 3 =6; எஃப் 4 =8. மேலும், கண்ணாடி-சமச்சீர் குறைந்தவர்களுடன்.

ஃப்ளக்ஸ் இணைப்பு - மெய்நிகர் (கற்பனைப் பொது) காந்தப் பாய்வு Ψ, சுருளின் அனைத்து திருப்பங்களுடனும், எண்ணியல் தொகைக்கு சமம்தனிப்பட்ட திருப்பங்களுடன் பாய்கிறது: Ψ = டபிள்யூஇ எஃப் மீ, எங்கே எஃப் மீசுருள் வழியாக செல்லும் மின்னோட்டத்தால் உருவாக்கப்பட்ட காந்தப் பாய்வு ஆகும், மற்றும் டபிள்யூ e என்பது சுருள் திருப்பங்களின் சமமான அல்லது பயனுள்ள எண்ணிக்கையாகும். ஃப்ளக்ஸ் இணைப்பின் இயற்பியல் பொருள் சுருள் திருப்பங்களின் காந்தப்புலங்களின் இணைப்பாகும், இது ஃப்ளக்ஸ் இணைப்பின் குணகம் (பன்மை) மூலம் வெளிப்படுத்தப்படுகிறது. கே= Ψ/Ф = டபிள்யூஇ.

அதாவது, படத்தில் காட்டப்பட்டுள்ள வழக்கில், சுருளின் இரண்டு கண்ணாடி-சமச்சீர் பகுதிகள்:

Ψ = 2(Ф 1 + Ф 2 + Ф 3 + Ф 4) = 48

மெய்நிகர், அதாவது, ஃப்ளக்ஸ் இணைப்பின் கற்பனையான தன்மை, அது ஒரு உண்மையான காந்தப் பாய்ச்சலைப் பிரதிநிதித்துவப்படுத்தாது, எந்த தூண்டலும் பெருக்க முடியாது, ஆனால் சுருள் மின்மறுப்பின் நடத்தை காந்தப் பாய்வு போல் தெரிகிறது. பயனுள்ள திருப்பங்களின் பல மடங்கு அதிகரிக்கிறது, உண்மையில் இது அதே துறையில் திருப்பங்களின் எளிமையான தொடர்பு. சுருள் அதன் ஃப்ளக்ஸ் இணைப்பால் காந்தப் பாய்வை அதிகரித்தால், மின்னோட்டம் இல்லாமல் கூட சுருளில் காந்தப்புல பெருக்கிகளை உருவாக்க முடியும், ஏனென்றால் ஃப்ளக்ஸ் இணைப்பு என்பது சுருளின் மூடிய சுற்று அல்ல, ஆனால் அருகாமையின் கூட்டு வடிவவியலை மட்டுமே குறிக்கிறது. திருப்பங்களின்.

ஒரு சுருளின் திருப்பங்கள் முழுவதும் ஃப்ளக்ஸ் இணைப்பின் உண்மையான விநியோகம் பெரும்பாலும் தெரியவில்லை, ஆனால் உண்மையான சுருளை வெவ்வேறு எண்ணிக்கையிலான திருப்பங்களுடன் சமமான ஒன்றால் மாற்றினால், அது ஒரே மாதிரியாகவும் அனைத்து திருப்பங்களுக்கும் ஒரே மாதிரியாக இருக்கும் என்று கருதலாம். டபிள்யூ e, ஃப்ளக்ஸ் இணைப்பு மதிப்பை பராமரிக்கும் போது Ψ = டபிள்யூஇ எஃப் மீ, எங்கே எஃப் மீ- சுருளின் உள் திருப்பங்களுடன் ஃப்ளக்ஸ் இன்டர்லாக், மற்றும் டபிள்யூ e என்பது சுருள் திருப்பங்களின் சமமான அல்லது பயனுள்ள எண்ணிக்கையாகும். படத்தில் கருதப்பட்டவருக்கு. 4 வழக்குகள் டபிள்யூ e = Ψ/Ф 4 =48/8=6.

எந்த மேற்பரப்பிலும் காந்த தூண்டல் திசையன் B இன் ஓட்டம். ஒரு சிறிய பகுதி dS மூலம் காந்தப் பாய்வு, இதில் திசையன் B மாறாமல் உள்ளது, dФ = ВndS க்கு சமம், Bn என்பது திசையன் dS பகுதிக்கு இயல்பான திட்டமாகும். காந்தப் பாய்வு எஃப் இறுதிப் போட்டியின் மூலம்... ... பெரிய கலைக்களஞ்சிய அகராதி

காந்த ஃப்ளக்ஸ்- (சின்னம் F), காந்தப்புலத்தின் வலிமை மற்றும் அளவின் அளவீடு. அதே காந்தப்புலத்திற்கு செங்கோணத்தில் பகுதி A வழியாக ஃப்ளக்ஸ் Ф = mHA ஆகும், இங்கு m என்பது நடுத்தரத்தின் காந்த ஊடுருவல், மற்றும் H என்பது காந்தப்புலத்தின் தீவிரம். காந்தப் பாய்வு அடர்த்தி என்பது ஃப்ளக்ஸ் ஆகும்... ... அறிவியல் மற்றும் தொழில்நுட்ப கலைக்களஞ்சிய அகராதி

புத்தகங்கள்

, Mitkevich V.F.. இந்தப் புத்தகத்தில் காந்தப் பாய்ச்சலுக்கு வரும்போது எப்பொழுதும் உரிய கவனம் செலுத்தப்படாத நிறைய உள்ளது, அது இன்னும் போதுமான அளவு தெளிவாகக் கூறப்படவில்லை அல்லது இல்லை... 2252 UAH க்கு வாங்கவும் (உக்ரைன் மட்டும்)
காந்தப் பாய்வு மற்றும் அதன் மாற்றம், Mitkevich V.F.. இந்த புத்தகம் உங்கள் ஆர்டருக்கு ஏற்ப பிரிண்ட்-ஆன்-டிமாண்ட் தொழில்நுட்பத்தைப் பயன்படுத்தி தயாரிக்கப்படும்.

காந்த தூண்டல் திசையன் ஃப்ளக்ஸ் IN (காந்தப் பாய்வு) ஒரு சிறிய பரப்பளவு வழியாக dSஸ்கேலர் என்று அழைக்கப்படுகிறது உடல் அளவு, சமம்

இங்கே, பகுதிக்கான அலகு சாதாரண திசையன் ஆகும் dS, n இல்- திசையன் கணிப்பு IN சாதாரண திசையில், - திசையன்களுக்கு இடையே உள்ள கோணம் IN மற்றும் n (படம் 6.28).

அரிசி. 6.28. திண்டு வழியாக காந்த தூண்டல் திசையன் ஃப்ளக்ஸ்

காந்தப் பாய்வு எஃப் பிதன்னிச்சையான மூடிய மேற்பரப்பு வழியாக எஸ்சமம்

இயற்கையில் காந்த கட்டணங்கள் இல்லாதது திசையன் கோடுகள் என்ற உண்மைக்கு வழிவகுக்கிறது IN தொடக்கமும் இல்லை முடிவும் இல்லை. எனவே திசையன் ஓட்டம் IN ஒரு மூடிய மேற்பரப்பு வழியாக பூஜ்ஜியத்திற்கு சமமாக இருக்க வேண்டும். இவ்வாறு, எந்த காந்தப்புலத்திற்கும் மற்றும் தன்னிச்சையான மூடிய மேற்பரப்புக்கும் எஸ்நிபந்தனை பூர்த்தி செய்யப்படுகிறது

ஃபார்முலா (6.28) வெளிப்படுத்துகிறது ஆஸ்ட்ரோகிராட்ஸ்கி-காஸ் தேற்றம் வெக்டருக்கு :

மீண்டும் வலியுறுத்துவோம்: இந்த தேற்றம் இயற்கையில் காந்த தூண்டல் கோடுகள் தொடங்கும் மற்றும் முடிவடையும் காந்த கட்டணங்கள் இல்லை என்பதன் கணித வெளிப்பாடாகும், இது மின்சார புல வலிமையின் விஷயத்தில் இருந்தது. ஈ புள்ளி கட்டணம்.

இந்த பண்பு மின்சாரத்திலிருந்து காந்தப்புலத்தை கணிசமாக வேறுபடுத்துகிறது. காந்த தூண்டலின் கோடுகள் மூடப்பட்டுள்ளன, எனவே ஒரு குறிப்பிட்ட அளவு இடைவெளியில் நுழையும் கோடுகளின் எண்ணிக்கை இந்த தொகுதியை விட்டு வெளியேறும் கோடுகளின் எண்ணிக்கைக்கு சமம். உள்வரும் ஃப்ளக்ஸ்கள் ஒரு அடையாளத்துடன் எடுக்கப்பட்டால், வெளிச்செல்லும் ஃப்ளக்ஸ்கள் மற்றொரு அடையாளத்துடன் இருந்தால், மூடிய மேற்பரப்பு வழியாக காந்த தூண்டல் திசையனின் மொத்த ஃப்ளக்ஸ் பூஜ்ஜியத்திற்கு சமமாக இருக்கும்.

அரிசி. 6.29. டபிள்யூ. வெபர் (1804–1891) - ஜெர்மன் இயற்பியலாளர்

ஒரு காந்தப்புலம் மற்றும் மின்னியல் ஒன்றுக்கு இடையிலான வேறுபாடு நாம் அழைக்கும் அளவின் மதிப்பிலும் வெளிப்படுகிறது. சுழற்சி- ஒரு மூடிய பாதையில் ஒரு திசையன் புலத்தின் ஒருங்கிணைப்பு. மின்நிலையியலில் ஒருமைப்பாடு பூஜ்ஜியத்திற்கு சமம்

ஒரு தன்னிச்சையான மூடிய விளிம்புடன் எடுக்கப்பட்டது. இது மின்னியல் புலத்தின் சாத்தியக்கூறு காரணமாகும், அதாவது, மின்னியல் புலத்தில் மின்னூட்டத்தை நகர்த்துவதற்கான வேலை பாதையைச் சார்ந்தது அல்ல, ஆனால் தொடக்க மற்றும் முடிவு புள்ளிகளின் நிலையை மட்டுமே சார்ந்துள்ளது.

காந்தப்புலத்திற்கு ஒத்த மதிப்புடன் விஷயங்கள் எவ்வாறு நிற்கின்றன என்பதைப் பார்ப்போம். நேரடி மின்னோட்டத்தை உள்ளடக்கிய ஒரு மூடிய வளையத்தை எடுத்து, அதற்கான திசையன் சுழற்சியைக் கணக்கிடுவோம் IN , அதாவது

மேலே பெறப்பட்டபடி, தொலைவில் உள்ள மின்னோட்டத்துடன் நேரான கடத்தியால் உருவாக்கப்பட்ட காந்த தூண்டல் ஆர்கடத்தி இருந்து சமமாக உள்ளது

நேரடி மின்னோட்டத்தை உள்ளடக்கிய விளிம்பு மின்னோட்டத்திற்கு செங்குத்தாக ஒரு விமானத்தில் இருக்கும் மற்றும் ஒரு ஆரம் கொண்ட வட்டமாக இருக்கும்போது வழக்கைக் கருத்தில் கொள்வோம். ஆர்நடத்துனரை மையமாகக் கொண்டது. இந்த வழக்கில், திசையன் சுழற்சி IN இந்த வட்டம் சமமாக உள்ளது

காந்த தூண்டல் திசையன் சுழற்சியின் முடிவு சுற்றுகளின் தொடர்ச்சியான சிதைவுடன் மாறாது என்பதைக் காட்டலாம், இந்த சிதைவின் போது சுற்று தற்போதைய கோடுகளை வெட்டவில்லை என்றால். பின்னர், சூப்பர்போசிஷன் கொள்கையின் காரணமாக, பல மின்னோட்டங்களை உள்ளடக்கிய பாதையில் காந்த தூண்டல் திசையன் சுழற்சியானது அவற்றின் இயற்கணிதத் தொகைக்கு விகிதாசாரமாகும் (படம் 6.30)

அரிசி. 6.30. ஒரு குறிப்பிட்ட பைபாஸ் திசையுடன் மூடப்பட்ட வளையம் (எல்).
I 1, I 2 மற்றும் I 3 மின்னோட்டங்கள் சித்தரிக்கப்படுகின்றன, இது ஒரு காந்தப்புலத்தை உருவாக்குகிறது.
I 2 மற்றும் I 3 மின்னோட்டங்கள் மட்டுமே விளிம்பில் (எல்) காந்தப்புலத்தின் சுழற்சிக்கு பங்களிக்கின்றன.

தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட சுற்று நீரோட்டங்களை மறைக்கவில்லை என்றால், அதன் மூலம் சுழற்சி பூஜ்ஜியமாகும்.

மின்னோட்டங்களின் இயற்கணிதத் தொகையைக் கணக்கிடும்போது, மின்னோட்டத்தின் அடையாளம் கணக்கில் எடுத்துக்கொள்ளப்பட வேண்டும்: நேர்மறை மின்னோட்டத்தை நாம் கருத்தில் கொள்வோம், அதன் திசையானது வலதுபுற திருகு விதியின் மூலம் விளிம்பில் பயணிக்கும் திசையுடன் தொடர்புடையது. உதாரணமாக, தற்போதைய பங்களிப்பு ஐபுழக்கத்தில் 2 எதிர்மறையானது, தற்போதைய பங்களிப்பு ஐ 3 - நேர்மறை (படம் 6.18). விகிதத்தைப் பயன்படுத்துதல்

தற்போதைய வலிமைக்கு இடையில் ஐஎந்த மூடிய மேற்பரப்பு வழியாகவும் எஸ்மற்றும் தற்போதைய அடர்த்தி, திசையன் சுழற்சிக்கான IN எழுதி வைக்க முடியும்

எங்கே எஸ்- கொடுக்கப்பட்ட விளிம்பில் தங்கியிருக்கும் எந்த மூடிய மேற்பரப்பு எல்.

அத்தகைய துறைகள் அழைக்கப்படுகின்றன சுழல். எனவே, ஒரு காந்தப்புலத்திற்கான சாத்தியத்தை அறிமுகப்படுத்த முடியாது, இது புள்ளி கட்டணங்களின் மின்சார புலத்திற்கு செய்யப்பட்டது. சாத்தியமான மற்றும் சுழல் புலங்களுக்கு இடையிலான வேறுபாட்டை புலக் கோடுகளின் படத்தால் மிகத் தெளிவாகக் குறிப்பிடலாம். மின்னியல் புலக் கோடுகள் முள்ளம்பன்றிகள் போன்றவை: அவை கட்டணத்தில் தொடங்கி முடிவடையும் (அல்லது முடிவிலிக்குச் செல்கின்றன). காந்தப்புலக் கோடுகள் ஒருபோதும் "முள்ளம்பன்றிகளை" ஒத்திருக்காது: அவை எப்போதும் மூடப்பட்டிருக்கும் மற்றும் தற்போதைய மின்னோட்டத்தைத் தழுவுகின்றன.

சுழற்சி தேற்றத்தின் பயன்பாட்டை விளக்குவதற்கு, எல்லையற்ற சோலனாய்டின் ஏற்கனவே அறியப்பட்ட காந்தப்புலத்தை மற்றொரு முறை மூலம் கண்டுபிடிப்போம். ஒரு செவ்வக விளிம்பு 1-2-3-4 (படம் 6.31) எடுத்து திசையன் சுழற்சியைக் கணக்கிடுவோம் IN இந்த விளிம்பில்

அரிசி. 6.31. ஒரு சோலனாய்டின் காந்தப்புலத்தை நிர்ணயிப்பதற்கு சுற்றோட்ட தேற்றம் B இன் பயன்பாடு

திசையன்கள் மற்றும் செங்குத்தாக இருப்பதால் இரண்டாவது மற்றும் நான்காவது ஒருங்கிணைப்புகள் பூஜ்ஜியத்திற்கு சமம்

தனிப்பட்ட திருப்பங்களிலிருந்து காந்தப்புலங்களை ஒருங்கிணைக்காமல் முடிவை (6.20) மீண்டும் உருவாக்கினோம்.

பெறப்பட்ட முடிவு (6.35) ஒரு மெல்லிய டோராய்டல் சோலனாய்டின் காந்தப்புலத்தைக் கண்டறிய பயன்படுத்தப்படலாம் (படம் 6.32).

அரிசி. 6.32. டொராய்டல் சுருள்: காந்த தூண்டலின் கோடுகள் சுருளுக்குள் மூடப்பட்டு செறிவூட்டப்பட்ட வட்டங்களை உருவாக்குகின்றன. அவை இயக்கப்படுகின்றன, அவற்றைப் பார்க்கும்போது, திருப்பங்களில் மின்னோட்டம் கடிகார திசையில் சுற்றுவதைக் காண்போம். ஒரு குறிப்பிட்ட ஆரம் r 1 ≤ r இன் தூண்டல் கோடுகளில் ஒன்று< r 2 изображена на рисунке